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R. SISSINGH. 



peuvent être pris positivement, puisque la quantité R 1 seule 

 est déterminée. La quantité a (pag. 164) est alors positive; t 

 est un angle dans le premier quadrant. D'après la deuxième 

 des formules (19), page 164, sin 2 œ et sin 2 r ont le même 

 signe, de sorte que sin 2 œ est positif. L'expression du mou- 

 vement de la lumière dans le métal (page 160) renferme le 

 facteur 



e = e 



(voir page 164), ou le facteur réel 



2 7T X t, . , , . 



— —^ r E t y ( j sin (r + a)) 



e 



On obtient une diminution de l'amplitude, les vibrations 

 se propageant dans le métal, quand q et sin (r -+- w) sont pris 

 positivement. Comme r se trouve dans le premier quadrant 

 et que sin 2 œ est positif, il faut que l'on prenne aussi pour 

 œ un angle aigu. 



OF, Oa et Ob (fig. 7) sont, dans la théorie, les directions po- 

 sitives des amplitudes, que représentent, dans les observa- 

 tions (voir § 2), OY, Oa' et Ob. La théorie admet que du rayon 

 incident, se propageant suivant A 0 en exécutant des vibrations 

 dans le sens OY, naît un rayon réfléchi suivant OB, vibrant 

 dans le même sens OY C'est ce qui a également été admis 

 ici, dans la détermination des différentes quantités (§ 2). Lors 

 des observations (voir § 2), il a été supposé en outre, que 

 d'un rayon incident AO vibrant suivant Oa résulte un rayon 

 réfléchi OB, exécutant des vibrations suivant Ob. Mais la théorie 

 donne Ob comme sens des vibrations résultant d'un faisceau 

 incident vibrant suivant Oa. D'où il suit que les amplitudes 

 des faisceaux réfléchis sont, suivant la théorie, f et — h; et 

 que Je, le rapport de ces amplitudes, est négatif. Or, les formu- 

 les de la page 167 ! ) montrent que sin (d s — d p ) = sin<I> aie 

 même signe que — 0" , et est donc positif. Les expressions 



*) Lorentz, l.c. 



