MESURES RELATIVES AU PHÉNOMÈNE DE KERR, ETC. 235 



de la page 165, entre autres, font voir que d s et dp, et par consé- 

 quent aussi (P, sont des retards de phase. La théorie conduit 

 donc, d'accord avec les observations, à ce résultat, que le rayon 

 réfléchi, polarisé perpendiculairement au plan d'incidence, subit 

 un retard de marche relativement au faisceau polarisé dans ce 

 plan. Ce retard passe de 0° à 180° quand l'angle d'incidence 

 croît de 0° à 90°. 



36. Le même système de coordonnées représenté fig. 8 a 

 été choisi dans la théorie de la réflexion magnétique 1 ). Seu- 

 lement, ce ne sont plus Oa et Ob, mais Oa' et Ob' qui in- 

 diquent les directions positives des amplitudes 2 ). 



La théorie de la réflexion magnétique démontre que, étant 

 donné deux rayons incidents de même phase et d'amplitude 

 1, polarisés l'un dans le plan d'incidence, l'autre perpendicu- 

 lairement à ce plan, et dont les vibrations ont lieu dans les 

 directions OY et Oa', il résultera du premier, par la réflexion 3 ) 



un rayon vibrant dans le sens 0 Y, représenté par — B s & A 1 P' , . (1 ) 



» jj » » n v , „ » H~ 0<&& 4 P i , 



et du deuxième, 



un rayon vibrant dans le sens Ob', représenté par -\-Bpe/ A2 P\ . (2) 



OY CnPÎ&*P' 



V) n » » » n w 1 j n » ^ at r \ • 



Si l'on remplace Ob' par Ob, les signes de la deuxième ex- 

 pression en (1) et de la première en (2) se renversent. Nous 

 changeons nous mêmes tous les signes des quatre expressions, 

 afin de rendre un peu plus facile la comparaison de l'obser- 

 vation avec la théorie. L'inversion des signes peut être obtenue 

 en changeant de 180° la phase des deux rayons incidents. 



Si le sens des vibrations exécutées par ces deux rayons est 

 donc OY et Oa, la phase étant la même et l'amplitude 1, 

 le premier donne naissance 



1 ) Van Loghem l.c. pages 18, 56. 



2 ) Van Loghem, page 27. 

 8 ) Van Loghem, page 68. 



