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R. SISSINGH. 



à un rayon, représenté par -h ZWA. P 1 ' f sens des vibrations OY, 

 » n » » « -hO^A.P/, „ „ „ ob, 



et le second, 



à un rayon. „ „ -t- B p &A 2 P t ', „ „ „ 0J5, 



„ „ „ „ „ + CWA*P/, „ „ „ OY. 



Ces résultats, comparés aux déterminations du § 2, démon- 

 trent que 



f= B s , h — B p , d> = A 2 — A j , 



(les A représentent en effet les retards de phase), et que 



l*i — C a , fip— -h C«, mi—Mp — A^ — A , . 



La théorie introduit, dans ses calculs, des quantités auxi- 

 liaires p et 8. Les équations de M. van Loghem, pag. 65, 

 déterminent p cos ô et p sin d. On peut donc prendre positi- 

 vement p x , p 2 , p 31 p i} et par un choix judicieux du quadrant 

 de ô, donner à p cos 8 et p sin ô leur valeur exacte. D'après 

 ces formules de la page 65 3 on a 



p x sinô 1 ~p 2 sin ô 2 =p 3 sin 8 3 = p A sin # 4 = ~~— s ^ n ( T + œ ) 



Comme il a été dit, les quantités a , , g , , sin (r -h co) sont 

 positives, de sorte que sin d , doit être pris positivement, d , 

 est un angle situé dans le premier ou le deuxième quadrant. 



37. Les formules, destinées à servir au calcul des diverses 

 quantités, sont les suivantes J ) 



a 3 sin a . 2 7t , A7 



mi =r m p — A 4 — A, = 3 r — co ^ 25 , — à 4 — (# 2 — 5, ). 



Les quantités auxiliaires entrant dans ces formules sont dé- 

 terminées par les équations 2 ) 



, m sin (t -f- co) , * m sin (r œ) 



1 + m cos (r + w)' 2 — 1 + m cos (r -h co)' 



1 ) Van Loghem. page 67. 



3 ) Van Loghem, Le. pag. 66 et 65. 



