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R. SISSINGH. 



3) La théorie donne pour la phase de la composante mag- 

 néto-optique : 



msm(r + w) m sm (r +• co) 



4) ta d. = ^ — y -r ,tgd 2 = — r- — ; ~ 



; y ' l-+-racos(r + co) * 2 — l-\-mcos(v-±~(o) 



m sm ( r -h co) 

 tg' 1 a H- mcos(r + co) 

 |J, 2 =1 -fm- -{-2 m cos (r -f- co) 

 p 4 2 = tg* a , H- m 2 -f~ 2 m fo/ 2 « cos (r -+- eu) 



(T 0 



m = 



On a pris ici pour A 0 la phase théorique augmentée de n, 

 parce que la différence entre l'observation et la théorie peut 

 être indiquée maintenant d'une manière un peu plus simple. 

 Les valeurs données dans ce cas, pour l'amplitude, par l'obser- 

 vation et la théorie sont non seulement proportionnelles entre 

 elles, mais de plus de même signe, tandis que les retards de 

 phase observés et calculés diffèrent toujours du même angle S. 

 Voir § 37. 



44. Comme ces observations font connaître la manière dont 

 l'amplitude et la phase de la composante magnéto-optique 

 dépendent de l'angle d'incidence, il reste encore à étudier 

 plus en détail la dispersion assez considérable du phénomène. 

 M. R i g h i en fit mention le premier, et je pus la constater à mon 

 tour '). Il faudra surtout examiner jusqu'à quel point la dis- 

 persion de la réflexion métallique permettra de l'expliquer. 



Comme la théorie de M. Lorentz admet ensuite un rapport 



*) Les observations ont été faites en lumière blanche. Les rotations 

 observées et les amplitudes et phases calculées de la composante magnéto- 

 optique sont considérées s'appliquer à la lumière jaune. L'étude de la dis- 

 persion, que j'ai déjà commencée, permet de vérifier l'exactitude de cette 

 hypothèse. Il est remarquable que jamais la raie obscure dans le champ 

 de l'analyseur, que j'emploie toujours comme point de repère, ne montre 

 trace de coloration. 



