MESURES RELATIVES AU PHENOMENE DE KERR, ETC. 257 



Mais en dépit de ce que cet état persiste encore jusqu'à pré- 

 sent, la signification de la phase de Si s s in g h acquiert, grâce 

 à la théorie de M. Goldhammer (§ 34), une importance 

 d'autant plus grande. Cette phase n'apparaît que chez les 

 substances opaques susceptibles d'aimantation, tandis que sa 

 valeur est probablement déterminée aussi bien par les propriétés 

 magnétiques de la substance que par ses propriétés optiques. 



Il se pourrait que l'on arrive à déduire la phase deSissingh 

 des constantes optiques ordinaires du métal. Et en effet, très 

 peu de temps après M. Goldhammer, M. I) r u d e (§ 34) 

 donna une théorie du phénomène de K e r r, où cela se trouve 

 réalisé. M. Goldhammer (§34) fit toutefois remarquer que 

 la théorie de M. Dru de est en désaccord avec la valeur de 

 la phase de Sissingh, provisoirement déterminée par moi 

 pour le cobalt; qu'elle doit en conséquence, être rejetée. (Voir 

 § § 34, 41 et un travail qui paraîtra prochainement.) 



Il s'agissait dès lors de déterminer exactement la valeur de 

 cette phase (§ 33). Celle que j'avais donnée dans mon mé- 

 moire de concours n'avait pu être déterminée avec toutes les 

 précautions voulues. Le délai disponible ne permettait pas, 

 en effet, d'effectuer des déterminations de phase tout à fait 

 complètes, qui exigent chacune 350 lectures, et ne peuvent 

 en outre se succéder immédiatement, à cause de réchauffe- 

 ment de la bobine (§ 29). 



J'ai ajouté ici les déterminations magnétiques qui faisaient 

 défaut dans le mémoire de concours. 



Le phénomène de K e r r n'a, que je sache, pu être dé- 

 couvert que chez les trois métaux fortement magnétiques, et 

 non chez les autres éléments. Comme je croyais, pour diffé- 

 rentes raisons, pouvoir néanmoins attendre une action chez 

 le tellure l'argent 2 ), le palladium ou le platine, j'examinai 

 à dessein ces substances; mais en y mettant même le plus 

 grand soin je n'en pus rien découvrir. 



L ) Le phénomène de Hall est 50 fois plus intense chez ce corps que 

 chez le bismuth. 



2 ) Lo r e n t z, Versl. en Meded. Kon. Akad. Amsterdam. Reeks II. Deel 19. 



