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P. ZEEMAN. 



l'azimut principal. Ceci est d'ailleurs conforme à la théorie »). 

 Je mentionnerai, à ce propos, que M. Shea 2 ) démontra 

 dans ces derniers temps l'invariabilité de l'indice de réfraction 

 du fer, du cobalt et du nickel, quand le champ magnétique 

 varie de 2000—12000 unités C. G. S. 



Les formules (voir § 14) servant à calculer la phase et l'am- 

 plitude 3 ). sont les suivantes: 



et 



mi= m p = A 3 — A, = 4r — g — 25, — d , t — (ô 2 - 5, ). 



Les grandeurs auxiliaires intervenant dans ces formules sont 

 déterminées par les équations: 



m sin (t + co) , . m sin h + co) 



fan? 5 , = q —, — v, tang d 2 = -— ; — — 



* 1 1 -t- m cos (t -\- cay v ■ — 1 + ra cos (r+co) 



m sm (t H- co) 



tfcmçr ô, =- = r— . , 



tang 2 a + m cos (r -f- co) 



p, 2 = 1 + m 2 4- 2 m cos (t -4- co), 



p 4 2 == tang* a -f m 2 -h 2m tangua cos (r -h co), 



m =r— ^— , 

 COS a 



où a représente l'angle d'incidence, et a, q, t, co sont les gran- 

 deurs auxiliaires employées dans la théorie ordinaire de la 

 réflexion métallique. 



Les observations du § 12 ont été soumises au calcul à l'aide 

 des constantes optiques appropriées (§ 12). Je n'ai pas perdu 

 de vue, à cette occasion, que les rotations à zéro mettent le 

 moins en relief, pour la détermination de la phase sous cet 

 angle, l'influence des erreurs d'observations sur le résultat. 

 Voici ce qu'on obtient: 



*) Van Loghem. Dissertation, pp. 54 et 60. 



2 ) Shea. Wied. Ann., Bd. 47, p. 184, 1892. 



3 ) Van Loghem. I. c. p. 67. 



