MESURES RELATIVES AU PHÉNOMÈNE DE KERR, ETC. 285 



Toutefois, l' électro-aimant ne pouvait (voir § 1), sans retard 

 considérable, être remplacé par un autre de fer plus doux; 

 je continuai donc mes expériences avec celui employé jusqu'à 

 ce moment. Un examen plus approfondi montre que le mag- 

 nétisme rémanent n'a pas d'influence sur l'exactitude de la 

 détermination des rotations, faite de la manière indiquée au 

 commencement de ce §, 



§ 25. Résultats. J'ai fait des mesures à la lumière verte sur 

 le petit miroir précipité par voie électrolytique, dont il a 

 été question au § 18*. La longueur d'onde de cette lumière était 

 en moyenne X — 0,540 ( u (§ 5). Les doubles rotations, exprimées 

 en minutes, sont, i étant égal à 50°, et les rayons verts de 

 la longueur d'onde X = 0,540 ^ : 



y? = - 6,9 ; = + 9,7 ; y» = - 17,8 ; y« = + 12,8 (XX). 

 On déduit, à l'aide des constantes données § 18, 



des rotations à zéro m, = 10°37' + 180° 



des rotations au minimum m, = 23°22' -h 180°. ( XXI )- 



Comme on s'y attendait d'ailleurs (§ 18*), les résultats obte- 

 nus suivant les deux méthodes ne concordent pas bien. 



§ 26. Des mesures furent effectuées sur le miroir massif 

 de cobalt décrit § J9, et à la lumière verte (^ = 0,540^). 



i étant égal à 50°, \p° ia était presque nul; pour \p° a — 0 

 on aurait: 



l 2 == 0.540 Fl mi = 25°9' -h 180°. (XXII). 



Pour l'angle d'incidence i = 60°, je trouvai : 

 wV l w m iu? w° 



i ip i m ~ip >ia 



— 26,4 + 15,8 5 — 20,3 + 3,9 5 (XXIII). 

 On peut déduire de chacun des systèmes aussi bien les 

 phases que les amplitudes; on déduit 

 des rotations à zéro: 



m { = 32°30' -h 180° ; ^ = 0,00227 ; 



des rotations au minimum: (XXIV) 



mi = 33°37' + 180° ; & == 0,00244. 



Archives Néerlandaises, T. XXVII. 19 



