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P. ZEEMAN. 



Rotations à zéro et au minimum, pour diverses couleurs. 

 Angle d'incidence i == 60°. 1 = 570 C.G.S. 



Cou- Position des ^.m Position des ^.m V \h m 1 Y \h m ~I 



leur. niçois. Tip Tia niçois. ' pp ipa LTp a l LTppJ 



yt 3 A p Pi z 22,3 12,8 Ai % P Pi 11,1 20,9 



A Pt P ix 20,3 12,0 A il P Pl 9,6 21,4 + 21,2 -11,4 



X, A Pl P i% 23,1 14,8 A h P Pl 13,3 20,0 



A p Pi, 21,6 12,3 Ai x P Pi 12,3 20,0 + 21,2 5 — 13,2 



v£ < < [<] WJ(XXXII) 



/L 3 A Pl Pi 2 16,8 5,0 A iz P Pl 4,0 17,9 



^.P;, 14,0 6,1 Ai x P v% 3,6 18,8 — 4,2 + 16,9 



l x A Pl Pi 2 14,9 5,5 Ai % P Px 3,9 15,6 



A v% Pi x 14,0 6,2 A^P^ 3,9 14,9-4,9 + 14,8. 



Les valeurs définitives (§ 28) des rotations, et les résultats 

 qu'on en tire (§ 23) par le calcul, pour la lumière rouge et 

 blanche, sont les suivantes. L'angle d'incidence était i = 60°. 



[<J W [^]m-180° p 

 X, -4,9 +14,8 +21,2 5 -13,2 25°56' l,89xl0~ 3 T 

 /t 8 —4,2 +16,9 +21,2 -11,4 35°45' 1,77x10-* 1 J 



Je m'aperçus, à la fin des observations à la lumière bleue, 

 que l'angle d'incidence principale avait diminué de 4' seule- 

 ment. Le miroir se trouvait donc presque identiquement dans 

 le même état que lors des observations à la lumière rouge. Les 

 observations de dispersion deviennent de ce chef absolument 

 comparables, et permettent bien les conclusions formulées 

 au § 33. 



§ 32. Comparaison des résultats obtenus avec la théorie. Les 

 formules de M. vanLoghem (voir § 14 et Introduction), 

 m'ont servi à calculer la phase et l'amplitude à l'aide des 

 constantes optiques déjà trouvées antérieurement. Je fais 

 suivre ici une comparaison entre ce calcul et les données fournies 

 par le calcul, appliqué à mes observations. Les mesures à la 

 lumière verte, faites sur le miroir massif de cobalt, mentionné 

 § 19, conduisirent aux résultats suivants : 



