MESURES RELATIVES AU PHÉNOMÈNE DE KERR, ETC. 293 



Miroir massif de cobalt l = 0,540 ^ 



Angle m — 180° ^ f* observé 



d'incid. observé. calculé. observé calcul. S ^ ca i cu i e 



50° (25°9') — 22°21' (47°30') g> 



60° 32°30' — 16°53' 2,41 x 10~ 3 2,44,4 49°23' 0,99 x * 



A 



10- 3 



72° 45°51 / — 6°44' 1,96 x 10~ 3 2,02 A 51°49' 0,97 x ~ . 



Jx. 



Les différences de phase aux incidences de 50° et 72° sont 

 moins précises pour les raisons déjà indiquées au § 39. 



Les résultats de ces mesures montrent déjà que la phase de 

 Sissingh peut être passablement constante. 



L'aimantation était d'environ 700 unités C. G. S. 



J'ai cependant examiné ce point de plus près à propos de 

 quelques observations dues à M. Dru de (voir § 35). Je fis 

 des mesures (voir § 28), à la lumière blanche, sur le miroir 

 du § 21. Les résultats définitifs relatifs à l'amplitude ont été 

 réduits à l'aimantation 1=430 C.G.S., et les constantes 

 optiques soumises à un? contrôle incessant. (Voir pour les 

 aimantations § 28.) 



Miroir massif de cobalt; lumière blanche. 



Angle m-\W , t „ ^ observé . 



d'incid. observé calculé. observé calculé. « calculé 



10~ 3 



45° 20°34' — 28°47' 1,58 x 10~ 3 2,76,4 49°21' 0,57 x —j- 



> 



60° 27°40' — 21°49' 1,50 x 10~ 3 2,71 A 49°29' 0,56 x * 



A m 



73° 37°55' — 11°43' 1,17 x 10~ 3 2,18 A 49°38' 0,54 x — 



Ces observations démontrent donc que la différence de phase 

 de Sissingh est sans doute, pour le cobalt aussi, à peu 

 près constante dans de très larges limites. Elles confirment 

 en même temps les valeurs qui en ont été données plus haut. 

 (Voir l'Introduction). 



§ 33. L'application du calcul aux observations du § 30, 



