﻿TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIRES. 



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des mêmes lettres que dans la fig. 6, notamment a 1 c 1 c 2 b 1 . On y 

 retrouve aussi la courbe binodale L a c x a c 2 L p u -de la fig. 6. Je n'ai 

 toutefois pas reproduit la courbe de condensation de la fig. 6. Elevons 

 la pression jusqu'à 380 mm.; nous venons de voir que la courbe de 

 vaporisation doit alors se rapprocher du sommet Ac, et tel est en effet 

 le cas d'après la fig. 7. La courbe relative à 380 mm. se compose de 

 nouveau de trois parties, notamment de deux courbes et d'une portion 

 rectiligne, cette dernière à l'intérieur de la courbe binodale. Outre toute 

 une série de liquides, nous avons donc aussi un système de deux liquides 

 dont la tension de vapeur est de 380 mm. à 56,5°. Elevons la pression 

 davantage, p. ex. jusqu'à 500 mm.; 

 les liquides qui ont, à la température 

 considérée, une tension de vapeur 

 de 500 mm. sont situés sur la 

 courbe 500; cette courbe ne se 

 compose que d'une seule branche, 

 puisqu'elle est toute entière exté- 

 rieure à la courbe binodale. Le 

 champ liquide est donc devenu 



beaucoup plus grand; puisque la V ">T~ a t ^T^Z ac-760 

 courbe binodale est située toute 

 entière dans ce champ, il est pos- 

 sible de réaliser, à cette température et sous cette pression, tous les 

 systèmes possibles de deux couches, et aucun de ces systèmes ne peut 

 être en équilibre avec une vapeur. A des pressions plus élevées encore, 

 à 600 et 650 mm. p. ex., on obtient les courbes 600 et 650_, qui se 

 rapprochent de plus en plus du sommet Ac. A 760 mm. on n'a plus 

 cle courbe de vaporisation mais rien qu'un point, le point Ac même. 

 Sous cette pression, la pression d'une atmosphère, l'acétone pure peut 

 donc être en équilibre avec une vapeur; mais tous les mélanges, tant 

 binaires que ternaires, ainsi que les deux composantes eau et phénol 

 n'existent qu'à l'état liquide. 



Revenons à la courbe de vaporisation a l c i c 2 b 1 et abaissons mainte- 

 nant la pression, p. ex. jusqu'à 180 mm.; nous obtenons ainsi la courbe 

 180. Le champ liquide est devenu plus petit, et des systèmes de deux 

 couches une petite partie seulement est réalisable. Par diminution pro- 

 longée de la pression, la courbe de vaporisation se rapproche du côté 

 E — P/i du triangle, et sous une pression de 1£7 mm. elle touche ce 



