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E. A. H. SCHREINEMAKERS. 



côté en un point M, tandis qu'elle se termine d'une part en uu point 

 de E — Ac, d'autre part en un point de Ph — Ac. Nous avons donc ici 

 un exemple d'une courbe de vaporisation qui touche en un point un des 

 côtés du triangle. J'ai déduit antérieurement ] ) une telle courbe de 

 vaporisation de considérations théoriques. Sur la figure correspondante 

 (1. c.) on voit que la courbe de condensation touche le côté au même 

 point que la courbe de vaporisation. Il faut donc, clans la fig. 7 , que 

 la courbe de condensation soit tangente en M à la courbe de vaporisa- 

 tion, et soit d'ailleurs située toute entière, par rapport à cette courbe 

 de vaporisation, du côté où est placé le point Ac. Le champ liquide est 

 ainsi devenu très petit, et se compose de deux parties qui se tiennent 

 encore en M. À la température et sous la pression considérées, tous les 

 mélanges binaires qui ne contiennent que de l'eau et du phénol sont 

 encore liquides; seul le mélange M existe à l'état de vapeur tout aussi 

 bien qu'à l'état liquide. 



Si l'on abaisse encore un peu la pression, la courbe de vaporisation 

 se compose de deux portions séparées, dont chacune se termine en un 

 point du côté E — P/i; le point M est évidemment compris entre ces 

 deux points terminaux. L'une des deux portions disparaît déjà sous 125 

 mm. de pression, au point E, de sorte que pour des pressions plus 

 basses encore la courbe de vaporisation se termine d'une part sur le 

 côté E — Ph, d'autre part sur Ac — Ph. Sur la fig, j'ai représenté deux 

 courbes encore, relatives à 50. et 20 mm. de pression; je les ai toutefois 

 pointillées parce que je ne les ai pas observées, Par diminution de pres- 

 sion le champ liquide se resserre donc de plus en plus et finit par dis- 

 paraître au point Ph, sous la pression du phénol pur à 56,5°. Je n'ai 

 pas déterminé cette pression, mais elle est très petite cle sorte que je ne 

 lui attribuerai qu'une valeur de 10 mm. 



Nous avons donc trouvé ainsi: qu'à des pressions supérieures à 760 

 mm. le champ liquide s'étend sur tout le triangle; sous de telles pres- 

 sions les trois composantes et tous les mélanges binaires et ternaires 

 n'existent qu'à l'état liquide. À une pression de 760 mm. le champ 

 vapeur apparaît au point Ac, mais a ce moment il n'y a encore que 

 l'acétone pure qui existe à l'état de vapeur. Si l'on continue à abaisser 

 la pression, le champ liquide devient de plus en plus petit. A une pres- 

 sion de 127 mm. il se sépare en deux parties, dont l'une disparaît au 



l ) Ces Archives, (2), 7, 118, fig. 6, 1902. 



