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J. D. VAN DER WAÀLS. 



T à laquelle (voir tig. 2, p. 326) le point de plissement théorique, qui 

 appartient au pli latéral du côté de l'alcool, coïncide avec le point de 

 plissement que Ton observe du coté de l'éthane. A des températures 

 plus basses ce point se déplace dans le plan x — v du côté de l'alcool et 

 tend asymptotiquement vers le point de plissement expérimental , avec 

 lequel il forme ce que M. Korteweg appelle un ^système double hété- 

 rogène 11 . Quand on représente ces points sur une courbe de plissement, 

 il faut nécessairement qu'il soit satisfait à la condition qui résulte du 

 fait que tous ces points sont situés au-dessous du triangle des trois 

 phases, et notamment du côté des petites pressions. A des températures 

 très basses il se peut même qu'ils pénètrent dans la région des pressions 

 négatives. La fig. 2 de M. Kuenen doit donc être complétée par une 

 ligne théorique partant de A, revenant immédiatement vers des tempé- 

 ratures plus basses et située au-dessous de la courbe qui représente la 

 pression du système des trois phases. L'asymptote dont se rapproche la 

 branche supérieure, qui commence en (7 2 , sera également une asymp- 

 tote pour la branche théorique. Pour cette dernière branche aussi 

 d 2 v 



doit être positif, donc 



dp ^ f^ ji 

 d 7 ! 1 ' 



11 semble que l'ascension rapide de cette branche pour de basses 

 températures soit en contradiction avec cette inégalité. Si nous remar- 

 quons toutefois que pour des valeurs de v, voisines du volume limite, 



(^Ç) tend également vers l'infini, cette contradiction apparente disparaît. 



Ce qu'il y a de surprenant, à mon avis du moins, c'est que ces points 

 de plissement théoriques servent à établir la continuité dans l'allure des 

 points de plissement pratiques. Mais d'un autre côté cette circonstance, 

 que nous venons de trouver pour l'allure de ces points de plissement 

 théoriques une signification aussi importante, et en même temps si sim- 

 ple au fond, rend plus forte encore ma conviction que la description 

 exacte du phénomène est maintenant donnée, du moins pour ces cas où 

 le pli longitudinal a son sommet tourné du côté des petits volumes. 



Mais, si la description du phénomène est devenue plus exacte, nous 

 devons constater d'un autre côté que nous ne sommes guère plus avancés 

 dans son explication, et que même les chances de trouver une telle 



