﻿238 



D. J. KORTEWEG. 



côté des grands volumes , et se trouve situé sur la ligne connodale de 

 telle façon j savoir à droite et au-dessus du point de contact critique R 

 (où la tangente à la courbe connodale est parallèle au bord x = 0), 

 qu'on en peut déduire de la manière connue que la condensation rétro- 

 grade éventuelle sera de deuxième espèce (c. à d. avec formation pas- 

 sagère de vapeur) et que cette phase vapeur, passagèrement formée, 

 contiendra une plus grande proportion de la composante additionnelle 

 que la phase rémanente , plus dense. 



De même le champ bleu 5 donne les valeurs de % et y pour lesquelles 

 le point de plissement s'avance sur la surface \p par abaissement de tem- 

 pérature, en se déplaçant du côté des grands volumes; la condensation 

 rétrograde est de première espèce et la phase passagère , plus dense, 

 contient moins de substance additionnelle que la phase rémanente. 



3. En considérant cette représentation graphique, on observe immé- 

 diatement qu'un des huit champs , dont on pouvait attendre a priori 

 l'existence, le champ 8, fait défaut. Il en résulterait que pour des sub- 

 stances normales la combinaison d'une condensation rétrograde de 

 deuxième espèce et d'un point de plissement qui s'avance sur la surface 

 par abaissement de température, pour se déplacer du côté des petits 

 volumes, ne peut pas se présenter. 



Tous les autres champs sont au contraire représentés sur la figure. 



4. Remarquons le point x ' = 1, y = 1 où ne se rencontrent pas 

 moins de six champs. Ce point, en effet, représente un cas tout particu- 

 lier, notamment celui où les molécules de la substance additionnelle se 

 comportent, vis à vis de celles de la substance principale, tout à fait 

 comme si elles étaient identiques avec elles, tant au point de vue du 

 volume qu'au point de vue de l'attraction. 



Si l'on avait en outre a 2 = a i et b 2 = b t , ce qui n'en est évidemment 

 pas une conséquence nécessaire, on reconnaît aisément que, par abais- 

 sement de la température au-dessus de la température critique, le pli 

 s'étendrait spontanément sur toute la largeur de la surface tp. 



Il est vrai que tout écart des égalités a 2 = a x et b 2 = b 1 doit em- 

 pêcher une telle éventualité, mais il est évident que dans ces conditions 

 la manière dont se comportent le point de plissement et le pli corres- 

 pondant dépend des valeurs de a 2 et b 2 , c'est à dire que nous ne pouvons 

 plus nous contenter de la première approximation, qui est déterminée 



