﻿240 



D. J. KORTEWEG. 



(2/— Sx') 2 — 8(/— vJ) 



0 



et à l'extérieur, c. à d. dans les champs 1, 2, 3 et 4, 



(2 /— 3 yjf — 8 (/— y/) > 0. 



C'est donc de la situation à l'intérieur ou à l'extérieur de cette para- 

 bole qu'il dépendra si le point de plissement s'avance sur la surface \p 

 correspondante par abaissement ou par élévation de température, et si 

 les lignes connodale et spinodale tournent leur concavité ou leur con- 

 vexité vers le bord. 



Pour des points situés sur la limite parabolique, le point de plisse- 

 ment K, qui apparaît à la température critique de la sub- 

 stance principale, doit être considéré à ce moment comme 

 un point de plissement double, homogène. La projection 

 sur le plan v, x est alors conforme à la fig. b ci-contre. 



Le passage du cas général à ce cas particulier est illustré 

 par la fig. c ci-jointe, représentant la même projection pour 

 une température un peu inférieure à celle de la température 

 critique de la substance principale, et clans le cas où les 

 valeurs de y, et y indiquent un point situé dans le champ 

 vert 6 , dans le voisinage du champ jaune 2. 



Tout près du point de plissement P i 

 alors un second P' ', qui se confond bientôt avec P 

 par un abaissement plus avancé de la température. 



A mesure que le point indicateur situé dans le 

 champ vert se rapproche davantage du champ 

 jaune, la fusion des deux points de plissement 

 s'opère à une température de plus en plus rappro- 

 chée de la température critique de la substance 

 principale, et en un j)oint de plus en plus rap- 

 proché de K. Sur la limite même, la fusion s'opère 

 précisément au point K. Au-delà de la limite, 

 c. à d. dans le champ jaune, le pli correspondant à P n'existe plus et 

 le point P' prend le rôle du point P. 



7. Dans la représentation graphique on trouve comme deuxième ligne 

 limite la droite 



2/— 3x' = 0. (5) 



Fig. b. 

 s'en trouve 



Fis:. 



