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qu'elle a la même valeur dans les deux phases, au degré d'approximation 

 considéré } soit parce que la formule dont il s'agit s'applique également 

 bien aux deux états. 



Km m 



K[(2 7 '-3/)2-8( r '- K ')]^ (21) 



J k 



v 2 = 8«, + + [(2/ -3*') 2 - %'-*')] x (22) 



T—T, 



P-Pk t T—l 



= 4— r -«i + 2(a/-8*')* (23) 

 ^2—^1 = ^(V— 30 K— (^4) 



+ l [(^ 7 — 3 %0 3 — 24 (/— (2 7'— S x') + 1 6 (8 y — 2 x 7 )]] x. (25) 



La formule (23) reste encore vraie pour des phases non coexis- 

 tantes. 



Deuxième partie. — Partie démonstrative. 



Transformation de la surface et développements préparatoires. 



15. Nous commencerons par transformer l'équation de la surface \p 3 

 en introduisant les grandeurs suivantes: 



ce qui veut dire que dorénavant nous mesurons le volume à partir du 

 volume critique, notamment avec le volume critique même comme 

 unité; et de même la température i! par rapport à la température criti- 

 que T k = ~ ^ 6t ^ ner 5* e ^re ^ avec Mllï\ comme unité. 



