﻿SUE, LES POINTS DE PLISSEMENT, ETC. 247 



Si nous posons en outre: 



h a i \ 



nous déduisons aisément de (1), (2) et (3) comme équation de la nou- 

 velle surface *) : 



tf/ = - (1 + V) log U x %' + v) - r ^ 7 + 



ou 



de sorte que 



+ (1 + 0 {xlogx -\ - (1— a) % (1— a?) } , (28) 



fc ; =.| — + J (»y — (30) 



16. Pour des recherches dans le voisinage du bord, il estrecomman- 

 dable de développer \p' autant que possible suivant les puissances de x. 

 C'est pourquoi nous écrivons: 



r = {l + t)*kg* : +Xo+ Xi* + X2* 2 + • • • (32) 



1 ) Si l'on voulait considérer ctx comme une fonction de la température, on 

 pourrait le faire le plus simplement en mettant le second terme du second 



membre de (28) sous la forme: a (* + g i* + g 2* + ) ^ _^j ors j a f ormu i e 

 y 1 + v 



8 a , 



Tk = — resterait l'expression de la température critique de la substance 



27 ^MR 



principale, à condition de prendre pour a t la valeur que cette grandeur acquiert 

 à cette température critique. Dans l'hypothèse de Clausius, que a x est inver- 

 sement proportionnel à T, on aurait alors s 1 = — 1 , s 2 = -f- 1 , etc. La formule 

 (29) aussi resterait alors valable, et il serait aisé d'apporter dans les dévelop- 

 pements en série et les formules qui s'en déduisent tous les changements 

 nécessaires. 



