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où, sous forme finie '): 



Xo = — (1 + 0 l °9h (2 + S*')— g (1 q: p>) (33) 



,^1 + 0(^-1)-^ ' (34) 



+ L(2T37?~2 + 37+âJ + T(l+7r' (35) 

 ou bien, développé suivant les puissances de v': 



Xo = - (1 + 0 % ? h -] - (| + 1 ?) + 1 *V 2 - 1 + . 



+ 1 [(/-*') + r't'] • "{3 7 '- -2*V 3 + . . . (37) 



* 2 = |(1 + 0 !(1-/) 2 + S'] + 1 (2 x'—h') - 



— I (4 / 2 — 4 /+ 2 y+ 6 k— 3 A') »'+ . . (38) 



o 



Pour cette dernière expression nous écrirons brièvement : 



*) Sous cette forme elles peuvent faire usage dans des recherches sur les états 

 au voisinage du bord de la surface t|/, mais à des températures éloignées d'une 

 quantité considérable de la température critique de la substance principale, 

 ainsi que l'a fait M. Keesom dans son travail: Contributions to the know- 

 ledge of the ^-surface of van der Waals. VI. The increase of pressure at 

 condensation of a substance with small admixtures. Versl. Wis- en Nat. Afd. 

 Kon. Akad. v. Wet., X, p. 782—792, (Mars 1902); Proc. Roij. Acad., IV, 

 p. 659—668; Leiden, Comm. Phys. Lab. N°. 79. 



