﻿276 J. J. VAN LAAIt. 



-^ + ^1 = 0, 



on peut écrire : 



d q 

 Or, d'après un théorème connu, ( — ^-1-^) = — j^. D'ailleurs,^, 



le potentiel moléculaire cle la phase solide, est indépendant de v, de 

 sorte que 



dx clT ' 



et par conséquent: 



dT_Tdj^ 



dx q dx 



On voit ainsi que, pour le cas où la phase solide ne contient pas de 



dT "èfi 

 mercure, ce qui est le cas ici, — ne peut être nul que si = 0. 



Mais alors la phase liquide est instable et nous nous trouvons sur la 

 courbe spinodale, de sorte que l'amalgame liquide devrait déjà depuis 

 longtemps s'être scindé en deux phases de composition différente. 



Or, peut s'annuler, — donc aussi — , pour deux valeurs de x: 



ox dx 



dans ce cas il y a donc toujours deux tangentes horizontales. A la limite 

 on obtient évidemment un point d'inflexion avec une tangente horizon- 

 tale unique. 

 Comme 



d 2 T Td 2 ^ d^ d /T\ 

 dx 2 q dx 2 dx dx \qy } 



on voit que ce cas limite se présente quand 



dx dx 2 



sont nuls à la fois. Or, 



cVi_ RT ZA x RT IA 1— 2ra? 



dx ~ l—x + V (1 + rxY ~~ ~~ (ï^)~ 2 + V (1 +rxy 



de sorte que ce point d'inflexion est déterminé par les relations 



x(l — x) _ RT (l—x) 2 (I—Zrx ) _ RT 

 {l + rx) 3 ~ %* x . (l + rxf ~'~ U x ' 



