﻿278 J. J. VAN LAAK,. 



\oix c ^—x c f{l—ù log(l—x c ))^ô[9 (1— x c f + xxï{2—x c y], 



et par conséquent 



= 27 4(1— ai c ) 2 



^^(2— a? c ) 2 [2(2— x c ){l— ôlog{\—x c )) — 3Ôx c ]' 1 ' 



Si donc ot, est égal ou supérieur à cette valeur , on trouve sur la 



courbe de fusion un ou deux points où ~~ = 0. 



àx 



De l'expression précédente de il résulte immédiatement que si A, 



/ / • ^i^i ... A 



donc a, était négatif, - — ne pourrait jamais s'annuler, voire même 



prendre une valeur positive. L'existence d'états instables sur la courbe 

 de fusion ne peut donc être attendue que pour des valeurs positives de 



encore faut-il que oi atteigne ou dépasse la valeur (b). 



Combinant les relations {a) et (b), on obtient la condition de stabilité 

 des phases le long de la courbe de fusion toute entière. 



Dans notre exemple r = — 0,74 et (a) donne x c = 0,863. L'équa- 

 tion (b) donne en outre, avec ô = 0,396, 



= 27X0,396X(0,137) 2 



^ < 0,863X(1,137) 2 [2X1,137(1-0,396%0,137)-3X0 ; 396X0,863J 

 c. à d. 



= °> 180 = 0,180 = nnr ™ 



*< 2,274 X 1,787- W ° U < SfiS ° U <°^ 2 ' 



Dans notre cas a, — 0,0453, de sorte que nous nous trouvons par- 

 tout dans la région stable (ainsi qu'on le reconnaît d'ailleurs à la forme 

 de la courbe de fusion observée). Si a avait eu la valeur 0,059, nous 

 aurions obtenu un point d'inflexion avec tangente horizontale, et si a 

 avait été supérieur à 0,059 nous aurions vu la courbe cle fusion pré- 

 senter en deux points une tangente horizontale. Ce dernier cas n'est 

 évidemment pas réalisable, et l'amalgame liquide homogène se sépare- 

 rait alors en deux phases liquides hétérogènes de composition différente 1 ). 



*) Il n'est peut-être pas sans intérêt de remarquer que, quand la phase solide 

 est une solution solide des deux composantes, l'existence d'un point d'inflexion 

 à tangente horizontale dans la courbe de fusion indique encore toujours qu'il y 

 a des états instables. En effet, d'après la relation générale 



