﻿SUR LA MANIÈRE DONT LA GRANDEUR b } ETC. 



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l'expression Y,mx ~^ sera la même à ces deux instants, de sorte que nous 



pouvons poser 



d dx 



ainsi que deux équations analogues relatives anx deux autres axes des 

 coordonnées. 



Nous déduisons de là : 



„ r àmx , dmy . dm.z~\ . . 



S'il est permis de négliger le volume propre des molécules vis-à-vis 

 du volume entier occupé par le gaz , et si les forces moléculaires agissent 

 de telle façon qu'elles s'annullent en moyenne à l'intérieur de la phase 

 homogène, le second membre n'a une valeur notable qu'à la limite du 

 volume considéré et peut donc être ramené à une intégrale suivant une 

 surface. 



Quant au premier membre, il est indépendant de cette circonstance 

 que l'espace que nous considérons est entouré d'une paroi idéale ou 

 solide; dans le dernier cas il ne dépend pas d'ailleurs de la nature de 

 cette paroi. Le second membre doit donc également être indépendant 



de ces circonstances. Or, dans le cas d'une paroi solide, = 0 et 



l'on peut mettre le second membre sous la forme : 



- f P ! r cos (n, r) do = 3 P' V. {B) 



Dans cette expression r représente le rayon vecteur mené de l'origine 

 des coordonnées vers un point de la surface, do est un élément de sur- 

 face et cos {ii, r) le cosinus de l'angle formé par le rayon vecteur et la 

 normale. P' est la force, par unité de surface, qui fait que les molécules 

 reviennent dans l'espace fermé; elle peut être décomposée en une pres- 

 sion moléculaire ~ et une pression p exercée par la paroi. 



Dans le cas d'une surface de séparation idéale. ^7 est le moment de 



dt 



mouvement transporté à travers la surface et vers l'intérieur, dans le 



