﻿292 J. D. VAN DER, WAALS JU. 



les considérations , en vertu desquelles P était égal à - — -Pi, sont 



À 



exactes oui ou non. Mais aussi longtemps que nous nous trouvons dans 



le 1 er cas, c'est à dire durant l'espace de temps -, nous pouvons 



admettre avec certitude que do ne subit aucune pression. La pression 



moyenne sur do est clone - - P. 



Pour trouver ys, en première approximation , nous déterminerons le 

 volume v de l'espace hachuré et nous admettrons que la probabilité de 

 la présence d'une molécule déterminée dans cet espace est représentée 



v 



par — . Si n est le nombre total des molécules, la probabilité que cet 



v 



espace hachuré contient une molécule sera donc n — . En moyenne la 



1 ... 1 ?; 



valeur de — sera égale à cette probabilité , de sorte que — — n— . 



On trouve aisément que v = ^7rr 3 , r étant égal à 2(7, c. à d. au 

 rayon de la sphère de distance , de sorte que 



1 3 



— 7r r 



Le viriel intérieur / devient donc 3 Pb x Çl — ^ et l'équation (A) 

 prend la forme: 



/3 



1 



*- 0 - î¥) =<'■-»■ +l¥) 



§ 2. Comme j'ignore si l'exactitude de l'hypothèse qui m'a servi de 

 point de départ, — savoir qu'il est permis d'admettre que la pression 

 exercée sur les sphères de distance est égale à P en première approxi- 

 mation — a été expressément démontrée, je me propose d'en donner ici 

 la preuve. Cette pression P doit être considérée e. a. comme la pression 

 qui s'exercerait sur une paroi immobile, s'il n'y avait pas de pression 

 moléculaire. Or, les sphères de distance ne sont pas du tout des parois 

 solides et immobiles. Par suite de leur mouvement, le nombre de leurs 



