﻿SUR LES PROPRIETES ELECTROMOTRICES , ETC. 



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pris naissance. Ou arrive immédiatement à cette relation en transportant 

 virtuellement, de l'amalgame dans l'électrolyte, une quantité d'ions 

 métal telle que la quantité d'électricité transportée soit de. Le premier 

 terme doit être divisé par v Y £, parce que telle est le charge d'une molécule 

 gramme, v\ représentant la valence et s la charge d'un équivalent-gramme. 

 Si Ton pose maintenant V e — V m = A, on a donc : 



^ _ ft-m, (^c l ftm a fie., ^ 



V\£ V\£ 3 



puisque la même relation est applicable au deuxième métal. l ) 



Nous allons maintenant transformer cette expression de A, tout à 

 fait générale. Pour des mélanges nous pouvons toujours écrire: 



y. = -\- RT log c, 



où c représente la concentration de la composante considérée. Si nous 

 représentons par 1 — x la proportion du métal M\ dans la phase métal et 

 par x celle du métal M 2 , on a donc: 



(i^ / m 1 — fie) + R T log - — - — fie) -\-RTlog- 

 A= Cl — = ^, 



V\£ V. 2 £ 



et dans cette équation les fonctions fi sont en général dépendantes non 

 seulement de T , mais de x ou de c. Ce n'est que pour des solutions 

 extrêmement diluées que nous pouvons les considérer comme indépen- 

 dantes de la concentration. 

 Posant maintenant: 



fi m, — f^e 1 = R T log %i ; f*m—f*e % = RTlog K 2 , {a) 



il vient: 



RT, A\(l—x) RT 7 A\x 



A= — log— -= log- 2 -. (2) 



vie ^ v 2 s c 2 



C'est sous cette forme que l'expression a été donnée par M. Nernst 2 ), 



x ) Dans tous ces calculs j'ai négligé la (faible) correction qui résulterait des 

 changements dans les propriétés capillaires de la couche limite. Voir à ce propos 

 ma note sur l'électromètre capillaire dans ces Archives, (2), 7, 443, 1902. 



*) Zeitschr. f. physik. Chenu, 22, 540, 1897. 



