﻿303 J. J. VAN LAAR. 



deux = 0, ce qui indique que nous avons affaire à des états labïles. 

 puisque nous nous trouvons alors sur une courbe spinodale de la sur- 

 face \fj. Il faudrait donc que le mélange homogène se fût déjà séparé 

 depuis longtemps en deux phases coexistantes — liquides ou solides — 

 de composition différente. 



Ce que nous venons de dire peut d'ailleurs être démontré d'une 

 manière générale. La formule (4>bis) peut notamment s'écrire: 



Kl Y rt , RT \ 



A = — % [^ + e J , 



si l'on a égard aux expressions données plus haut pour (i^) 0 , (A" 2 ) 0 , 

 [A» h et [j, m .. Si nous admettons donc comme tantôt que f/J ei et f/J C2 sont 

 indépendants de c\ et c 2 , donc aussi de x (Félectrolyte étant supposé en 

 solution très diluée), nous trouvons: 



dx ~ VS NL ox ox J " 



Comme 



ox ox 

 t étant le potentiel thermodynamique total , nous aurons : 



dx ®ïx 2 '' ox [ a) dx 2> 



et Ton a 



pm, — (J-'e. (*m 2 — V- e., 



dA RTlVÇr Hrt" 1 n s—rt--] 



— = -^-k \xe — (1 — x)e 



dx vs N^x^-V. J 



Cette dérivée peut donc s'annuller, ou bien parce que ^-^ devient nul 



f-^~-et s'annullent alors en même temps^Y ou bien parce que 

 \ ox ex / 



x (\ x \ 



le deuxième facteur s'évanouit. Or 1 — — ,, — ^ — = 0 coïncide avec 



RT P 



. a . ; 



^ = 0, ainsi qu'on le reconnaît aisément, p. ex. par différentiation ae 



