LE PALLADIUM ET L'HYDROGENE. 



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Teveur en gaz 

 Fig. 4. 



chacune d'une concentration définie à une température déter- 

 minée. Ces phénomènes ont été étudiés à de nombreux points 

 de vue. On peut maintenant, comme pour ces phénomènes, 

 construire un schéma tel que celui de la fig. 4 pour les phéno- 

 mènes correspondants dans la formation de solutions solides. On 

 négligera encore une fois la tension de vapeur du corps solide. 



La tension de va- 

 peur commence par 

 croître à partir de 0 

 jusque ca, tandis que 

 la concentration du 

 gaz absorbé passe de 0 

 à c. Passé cette limite, 

 l'absorption ultérieure 

 de gaz conduit à la for- 

 mation d'une deuxi- 

 ème solution solide de 



concentration d, à côté de celle de concentration c. La ten- 

 sion demeure constante et égale à ca — db, jusqu'au moment 

 où toute la première solution est métamorphosée en la deuxi- 

 ème. Jusqu'à ce moment toutefois, elles coëxistent. 



Plus tard la tension peut de nouveau s'accroître, en par- 

 tant de b; la solution d augmente sa teneur en gaz. 



Dans cette représentation, la courbe des tensions passe très 

 brusquement, en a et en b, à la portion moyenne horizontale. 

 Les limites c et d des compositions coexistantes se déplaceront 

 avec la température. Comme elles se rapprochent ainsi de 

 plus en plus, il pourrait finalement exister une température 

 à laquelle il n'y aurait plus de lacune dans la série des mé- 

 langes, et où le schéma de la fig. 4 passerait à celui du cas 

 précédent (B. I ), c'est à dire une courbe continue. 



On a, dans ces dernières années, fréquemment étudié les 

 séries de mélanges de solutions solides, présentant une lacune 

 variable avec la température, dans les cas de cristaux mixtes 

 isomorphes et isodimorphes (MM. Retgers, Bakhuis Roo- 



