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remplaçons, dans ces fonctions de t supposées connues, l'unité 

 de temps par ULe autre; cela revient à exprimer que les 

 mêmes positions sont occupées après des durées s fois plus 

 petites, de sorte que, Après un temps s fois plus petit, il s'est 

 produit le même nombre de chocs; dans les deux hypothèses 

 sur l'unité de temps le rapport des nombres de chocs est 

 donc resté le même. 



Ceci une fois établi, il est facile de faire voir que la fonc- 

 tion xp (m, v) est la même pour des molécules semblables, n 

 fois plus grandes, dans un espace n fois plus grand. Car, si 

 l'on se figure deux cas, qui ne diffèrent qu'en ceci que dans 

 le premier les dimensions et les vitesses sont iK^ fois plus 

 grandes que dans le second, il va de soi que dans ces deux 

 états semblables, le rapport du nombre de chocs qui se pro- 

 duisent réellement, au nombre de chocs qui se produiraient 

 entre molécules sans volume propre sensible, doit être le 

 même. Mais d'après le raisonnement précédent, ce rapport 

 reste encore le même quelle que soit la vitesse, de sorte que 

 dans deux états différents la fonction xp (m, v) ne peut avoir 



deux valeurs différentes que parce que le rapport — est 

 différent. 



Au lieu de y (m, v) nous pouvons donc écrire xp e ^ 

 nous pouvons encore faire remarquer que, pour de faibles va- 



TYl 



leurs de — , \p s'approche de l'unité, de sorte qu'en général 

 on peut poser 



VKv) = 1 - r v +B (v) +C {v) 

 ou encore 



*(")=('-%)( ,+ï C)* +<; 'C)' + - : ) 



-h 



