THÉORIE GENERALE DE l'ÉTAT FLUIDE. 



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Enfin, si nous représentons par / ^- j une fonction 



>(?)= i+ *(")' +c 'é)' + 



fît 



qui, pour des valeurs très petites de ~ , devient égale à l'u- 

 nité à une quantité du second ordre près, 



'(")=('-%)>(:)• 



Cette expression est surtout avantageuse pour la considé- 

 ration de volumes >2rm. Mais pour des volumes plus petits 

 elle perd cet avantage, et il vaut alors mieux considérer di- 

 rectement la fonction xp 



Pour le moment nous ne chercherons pas la valeur du 

 coefficient r; Clausius l'a évaluée à 8, mais M. van der 

 Waals a montré qu'elle est égale à 4; nous nous bornerons 

 à lui attribuer une valeur fixe, indéterminée, et afin de faire 

 mieux ressortir dans quelques cas la concordance avec la 

 théorie de M. van der Waals, nous poserons parfois rm = b, 

 en faisant remarquer que r a la même valeur pour toutes les 

 substances. 



Le résultat de notre recherche, c'est donc que l'équation 

 des isothermes est 



R (1 -+- a t) = 4- ^ ^ (v — rm) % 

 l étant pour toutes les substances une même fonction des chocs. 



§ 2. 



Faisant usage d'un système de mesures absolues, qu'il est 

 désirable de voir introduire aussi dans la théorie moléculaire, 

 cette équation devient 



R 0 (^«^(p+^-nnlif;), 



