122 



H. KAMERLINGH ONNES. 



Si maintenant, après avoir remplacé l'échange véritable des 

 molécules par ce mode d'échange approché, on modifie, dans 

 l'expression du mouvement de chaque molécule, les unités 

 de temps, de longueur et de masse, on arrivera à un autre 

 état de mouvement pour un même nombre de molécules 

 ayant un volume moléculaire, un poids moléculaire, et une 

 attraction moléculaire un certain nombre de fois plus grands, 

 possédant des vitesses correspondantes, occupant un espace 

 correspondant, et qui seront en équilibre sous des pressions 

 moléculaire et extérieure correspondantes. Ceci s'applique aussi 

 bien au liquide qu'à la vapeur, dans le cas où la surface de 

 séparation est une paroi fixe; cet équilibre n'est pas modifié 

 par notre représentation simplifiée de l'échange des molécules. 

 La quantité qui dans ce cas détermine d'une façon corres- 

 pondante quelles molécules traversent la couche superficielle, 

 et lesquelles sont réfléchies, est à la force vive du nouvel 

 état de mouvement, comme a est à la force vive dans le 

 premier; ses rapports avec la pression moléculaire, les volumes 

 du liquide et de la vapeur et la pression extérieure sont donc 

 les mêmes dans la nouvelle substance que dans l'ancienne. 

 C'est donc là la quantité qui, dans la nouvelle substance, 

 déterminerait les molécules qui traverseraient la couche super- 

 ficielle ou seraient renvoyées par elle, dans l'hypothèse de 

 l'échange simplifié. Ce partage des molécules en deux groupes 

 n'est pas modifié si nous mettons maintenant l'échange véri- 

 table à la place de l'échange simplifié. Du moins cette sub- 

 stitution peut se faire au même degré d'approximation. 



Nous sommes donc arrivés à un partage possible d'un 

 même nombre de molécules de deux fluides, possédant des 

 vitesses moléculaires correspondantes, — ou, ce qui revient 

 au même, à des températures correspondantes, — en deux 

 phases vapeur et liquide, la pression ayant pour les deux 

 fluides des valeurs correspondantes. Il est démontré par là, 

 que la loi qui lie les tensions de vapeur réduites aux tempé- 

 ratures réduites, est la même pour tous les corps. 



