l'interprétation cinétique du potentiel etc. 145 



position variables, il sera très difficile d'introduire cette hy- 

 pothèse dans nos calculs. 



Mais envisageons la question à un point de vue plus général, 

 et demandons nous quels doivent être la densité, la composition 

 et l'état de mouvement, dans le cas où, en différentes parties 

 de l'espace considéré, le potentiel a des valeurs différentes; 

 dans ce cas le résultat précédent est déjà contenu dans les 

 calculs de M. Boltzmann 1 ), dans l'hypothèse, il est vrai, 

 où les molécules ne sont soumises qu'à des forces extérieures, 

 et où leurs dimensions sont négligeables. L'équation à laquelle 

 arrive M. Boltzmann exprime que, dans l'état de mouve- 

 ment stationnaire, la densité est 



\(Xdx + Ydy + Zdz) 



o — A e- . 



w R T 



Si nous remarquons que j(X d x -+- Ydy -{- Zdz) est le travail 



effectué sur l'unité de masse, pour la déplacer d'un point à 

 un autre de l'espace; que, si dans cet espace existent deux 

 phases, ce travail est égal au travail de la pression thermique 2 ) 

 diminué de l'accroissement d'énergie potentielle due à l'at- 

 traction; et si nous remplaçons Q — -y par -y— ^ , l'équation 

 de M. Boltzmann devient identique à la nôtre. 



f{Xdx +Ydy + Zdz) 



Que dans l'équation -y e %t = C, que j'ap- 



pellerai l'équation de Boltzmann, l'expression -j^ doit être 



1 ) Sitz. Ber. Akad. v. Wicn, t. LXX1V, //Ueber die Aufstellung und 

 Integr. der Gleichungen, welche die Molecularbewegungen in Gasen be- 

 stimmen." 



2 ) L'expression //pression thermique" est empruntée à M. Dr. G. Bakker, 

 Zeitschr. Phys. Chem., 13, pp. 445 — 154. 



