148 J. D. VAN DER WAALS. 



l_f 1 ±° 



e MR T — e MB T 



-h v t -b, 



Pour le potentiel thermodynamique, nous tirons de 

 d M x p y — V x dp i en tenant compte de la variabilité de 6, 

 la valeur 



db 



i^tz -MRT\og(V-b) + MBT f y^ h dY+ - 2 ^ , 



où nous avons encore une fois négligé des fonctions de T, qui 

 s'entre-détruisent dans l'équation (M/*j, =(ilf^) 2 . Si l'on com- 

 pare cette équation à la précédente, on voit qu'elles sont 

 identiques. 



Si nous étendons l'intégration de j (X dx -f- Y dy+Zdz), 



non jusqu'à la seconde phase où la densité est redevenue 

 homogène, mais seulement jusqu'en un point de la couche 

 capillaire, nous devons arriver à l'équation différentielle, déter- 

 minant la densité dans les divers points de la couche capillaire, 

 et à laquelle j'ai été conduit dans ma „ Théorie thermodyna- 

 mique de la capillarité ')". Nous rappelant que, d'après les 

 notations employées dans ce travail, le potentiel P des for ces 

 moléculaires est égal à 



a \ c 2 d 2 o c 4 d*o ) 



nous trouvons, pour déterminer la densité dans la couche 

 capillaire : 



M 



-fi r « l c 2 d' 2 Q c 4 d* Q j 



où F(q) est la fonction qui représente le potentiel pour une 

 densité homogène. Cette équation est identique à celle qui a 

 été employée pour déterminer la densité l.c. § 15, avec cette 



') Arch. Néerl., T. XXVIII, pp. 121-209. 



