l'interprétation cinétique bu potentiel etc. 149 



différence toutefois que je n'ai pas tenu compte alors de la 

 variabilité de b. Ecrivons l'équation, qui sert à déterminer la 

 distribution de la densité dans l'état d'équilibre, aussi bien 

 dans les phases homogènes que dans la couche capillaire, donc 

 à travers tout l'espace du récipient, à l'exception toutefois de 

 la couche appliquée contre les parois, sous la forme suivante : 



G = - ME T log (V-b) + - MET + P. 



Dans cette équation V est le volume d'une molécule gramme 

 donc V = M V, V étant le volume spécifique ; b est le 

 volume apparent des molécules par molécule gramme, donc 

 b ■= M fi V t ° étant le volume de l'unité de poids du 



gaz, sous la pression de 1 atm. et à 0°, et (3 représentant la 

 fraction de ce volume, occupée d'une façon apparente parles 

 molécules ; si [5 est variable, on doit lui donner la valeur qui 

 correspond au degré de condensation. Remplaçons (3 V t ° de 

 nouveau par b ; l'équation précédente peut encore s'écrire : 



Q Q 



Dans cette équation P = M P', P' étant le potentiel des 

 forces intermoléculaires. Elle exprime que la distribution de 

 la densité est telle, qu'en un point quelconque de l'espace 

 le potentiel soit une fonction déterminée de la densité en ce 

 point. De cela seul il résulte déjà que, si l'on attribue aux 

 forces moléculaires un rayon d'activité fini, quelque petit qu'il 

 soit, l'hypothèse d'une densité constante jusqu'à une surface 

 limite mathématique entre les deux phases, est en contradic- 

 tion avec la condition d'équilibre. Prenons, en effet, un point 

 distant de cette surface limite d'une quantité inférieure à ce 

 rayon, mais où cependant la densité serait encore la même 

 qu'en un point plus éloigné, la fonction de la densité serait 

 la même aux deux points, tandis qu'il n'en serait pas de 

 même des potentiels. 



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