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J. D. VAN DER WAALS. 



Si donc la composition, pour laquelle liquide et vapeur 

 auraient la même constitution, composition qui du reste varie 

 avec la température, s'était déplacée jusqu'à l'un des corps 

 simples, alors, mais alors seulement, il se pourrait que la ligne 

 de plissement fût tangente à son origine à la ligne p r pour 

 cette substance simple. 



Nous avons ainsi examiné un des points remarquables de 

 la ligne de plissement; nous avons montré que, là où elle 

 rencontre la ligne des tensions maxima ou minima, elle est 

 tangente à celle-ci, et la termine. 



Un deuxième point remarquable se présente lorsque 



(d 2 V\ 

 ) =0. Ceci n'a lieu que lorsque un pli se sépare en 

 vX / pi 



deux, ou bien lorsque deux plis se confondent en un point, 

 c'est à-dire s'il y a des compositions telles que la tempéra- 

 ture de plissement soit située en dehors des températures cri- 

 tiques des deux substances composantes. 



Lorsqu'un pli se segmente, il faut donc que la ligne d'égale 

 tension, passant par le point où la séparation commence, 

 présente en ce point un point d'inflexion. On pourrait déjà 

 déduire ce théorème de ceci, que, lorsque la séparation a eu 

 lieu, la ligne est remplacé par deux autres de courbures op- 

 posées. La ligne unique ne peut donc avoir, au moment où 

 elle se subdivise, de courbure ni dans un sens ni dans l'autre. 



Analytiquement on le démontre en remarquant que si f-=z 0 



est l'équation de la ligne spinodale, pour une ligne spinodale 



0 f 3 f 



qui se subdivise, on a : — p r = 0 et = 0. 

 ^ D V dx 



Nous avons trouvé plus haut 



dj 



dV 



A côté de cette équation nous pouvons écrire la suivante > 

 que Ton obtient en permutant d'un côté x et V, d'un autre 



