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J. D. VAN DER WAALS. 



d p d 2 f 



ï? + 0T> ~ r Dr 



avec Yv^ °" 



Nous pouvons faire voir d'une autre manière encore la sig- 

 nification de (6). Considérons un mélange quelconque comme 

 une substance homogène, alors l'état critique serait déterminé 



par — 0 et = 0. Construisons dans cette hypothèse 



la courbe des températures critiques en prenant x comme 

 abscisses, c'est-à-dire en portant en ordonnées la fonction 



^5 , la véritable courbe des températures de plissement aura 



tous ses points au-dessus de celle-là. Ce n'est qu'aux extrémités 

 que les deux courbes se confondent, de plus elles sont tangentes 

 l'une à l'autre pour cette valeur de x qui peut être considérée 

 comme la valeur limite d'une constitution identique du liquide 

 et de la vapeur. 



Bien que la démonstration soit à peine nécessaire, je le 



* l A 1>' *• A>'* , MRT a 



prouverai en partant de 1 équation d état p = y — ^ — 

 On a 



t db 2 da 



4 a ■ 



d 2 e 2 a d 3 ip dx dx 



dV 1 V 3 dx~W> ~" ( V- b)V 3 ~ ~V T ' 



ou bien 



dx_ 1_ 



T dr ~~ 2 db 



V — b dx a dx 

 Comme F=r3 6, nous obtenons: 



d loj ° 



d log t (8) 



dx dx 



