286 



J. D. VAN DER WAALS. 



3î? 



pureté, l'état critique n'est plus donné par — 0, mais l'ex- 



pression — ~ sera positive. De ce qui précède on déduit 



facilement les cas d'exceptions. 



La relation (9) combinée avec l'équation d'état donne 



dx 0 dx 0 16 dx 0 



Si dans l'équation d'état on considère a comme variable 



, , , MRT fl<p(r) _ 

 avec la température, donc p zzz y — ^ ^- 2 - , alors 



a [(jP (r) — t cp' (r)] fl[qp (r) - r qp' (r)] 



et 



D^j L ___2a[> (r)-r^(r)] 



D F 2 ~~ r» 

 et l'équation (8) devient 



d log — ^-r log 



en même temps que (11) subit une modification analogue. 



Si et M? sont nuls tous les deux, =r oo , ce qui sig- 



nifie que la température de plissement, considérée comme 

 fonction de x passe par un maximum ou un minimum. 



Si nous considérons la tension de plissement comme UDe 

 fonction de x, il résulte de ce qui précède que, non seulement 

 pour x = 0 et x=zl, mais encore pour x — xb, valeur cor- 

 respondant aux phases d'égale constitution, cette courbe doit 

 se confondre avec celle qui donnerait la tension critique dans 

 le cas d'une substance homogène, avec les mêmes valeurs a x et 



