MOLECULAIRE D ? UNE SUBSTANCE ETC. 



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L'égalité de (^-\ pour les deux phases donne 

 \d x J r 



db 



ME T log -?!— + MR T -J^_ - ~JL — 

 1 — K, — b dx V l 



MRT db da 



= MRTlo g £- + 



ou db 

 MR Tlog-^- 1 IZ x 2 == d ^ — MRT 



dx V, V t T-b ' 



x dct 

 Pour que -I soit très grand, il faut que ait une va- 



X 2 OjX 



leur positive très élevée ou que a,. 2 soit beaucoup plus grand 

 que a,. Une valeur de x 2 rigoureusement égale à zéro est 

 aussi peu compatible avec cette théorie, que le fait d'une 

 substance qui ne se volatiliserait nullement serait incompa- 

 tible avec les théories moléculaires proposées jusqu'ici. 



§ 18. Les cas dans lesquels l'une des deux substances est 

 sujette à la condition d'occuper, soit intégralement, soit en 

 partie, une région déterminée de l'espace, tandis que l'autre 

 substance peut se distribuer librement, selon les conditions de 

 l'équilibre, dans l'espace entier, peuvent être traités dans cette 

 théorie en laissant indéterminée l'une des deux conditions 

 auxquelles doivent satisfaire les points où le plan tangent ren- 

 contre les deux axes des ip. Soit la substance qui peut se 

 déplacer librement par tout l'espace celle que nous désignons 

 comme la première. Le segment que le plan tangent coupe 

 du premier des axes de ip, savoir fi , M x , devra alors être 

 le même pour les deux parties de l'espace, tandis que 

 jU 2 M 2 peut avoir une valeur différente pour ces deux parties. 

 Soient données la première phase et la composition de la se- 

 conde. On n'aura alors qu'à mener à la surface y un plan 

 tangent tel, qu'il coupe du premier des axes de ip un segment 



