32 f \ M. J. D. VAN DER WAALS. THEORIE 



obtenue conduit aux mêmes règles pour déterminer les phases 

 labiles et stabiles et celles qui peuvent coexister. Les segments 

 que le plan tangent coupe des axes représentent, pour cette 

 surface, les quantités p t et/i 2 mêmes. Il est certainement digne 

 de remarque que deux surfaces différentes, — et on pourrait 

 en construire encore d'autres, — peuvent servir pour les mêmes 

 recherches. Il y a des cas où la surface xp construite pour poids 

 constant doit être préférée à celle que nous avons employée 

 ci-dessus. \ 



Dans notre nouvelle supposition, p obtient la forme : 



[l — x)R l T + xB 2 T 



P = 



V - V 



i-o 



x H 1 x 



m 2 



2 



2 



0,(1-»)*+ ■'2* 1 . 1 , 2U(1-*) +%(^) ■* 



fi 



0 r l'OJ 



où m, et m 2 représentent les poids moléculaires des deux 

 substances. 



§ 14. Les considérations qui précèdent peuvent s'appliquer 

 également à l'équilibre d'une substance unique dont les molé- 

 cules sont susceptibles de se combiner, de manière à former des 

 molécules doubles. On aura alors m, : m 2 = J. Si nous cherchons 

 les conditions pour lesquelles l'énergie libre totale devient mi- 

 nimum, nous trouverons les mêmes règles, à l'exception d'une 

 seule. Comme conditions supplémentaires nous avons trouvé,pour 



le mélange de deux substances, aussi bien j qxdk — C l que 



j q (1 — x)d k = C 2 . Maintenant que les deux substances doi- 

 vent être considérées comme pouvant se transformer l'une 

 dans l'autre, l'une des conditions s'évanouit et il ne reste que 



j q dk— C. Tandis que précédemment ^~^~r^ v = ^2 — Pi 



