MOLECULAIRE D'UNE SUBSTANCE ETC. 



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Jp 



et 

 Pour 



b x =zb l (1 — x) 1 H- 2 6 1>2 a? (1 — x) + 5 2 

 on obtient 



Or, d'après le résultat trouvé par M. Lorentz *), pour 

 b t ==| (Tj 3 et 5 2 = 4 <r 2 3 , on obtient 6 1<2 — | cr 3 où o désigne la 

 distance à laquelle s'entrechoquent les molécules hétérogènes, 



c'est-à-dire 6 i . î =-|' ^?Jjt^A^. La substitution de ces valeurs 

 dans l'équation de ^— — donne 



^3 



= ! (^ô~ — ^7) 2 . ) . 



valeur toujours positive. Il en résulte que, même dans le cas où un 

 commencement de compression éloignerait les deux phases l'une 

 de l'autre, elles devront néanmoins se rapprocher pour des 

 pressions très élevées et selon toute probabilité coïncider fina- 

 lement. Cependant, comme le coefficient de est très faible, 



l'accroissement de pression devra être très considérable pour 

 opérer une variation sensible dans la composition des phases. 



§ 13. La surface xp que nous avons considérée jusqu'ici se 

 rapporte à une composition à nombre constant de molécules. 

 On aurait pu construire également une surface w en suppo- 

 sant que le poids du mélange reste le même. 



Construisons les ordonnées xp pour les phases homogènes de 

 mélanges se composant de 1 — x kilogrammes de la première 

 substance et x kilogrammes de la seconde. La surface ip ainsi 



i) Je me sers de la valeur de b x trouvée par M. Lorentz parce qu'elle 

 est plus simple que celle que j'avais obtenue précédemment moi-même, et 

 parce que j'estime possible qu'un calcul plus rigoureux, établi d'après les 

 principes que j'avais admis, m'eût conduit à la môme expression. 



