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M. J. D. VAN DER WAALS. THEORIE 



à zéro. En effet, pour x z=z 0 et pour x = 1 on a 



d^w D*u/ /d 2 w \ 2 D 2 ^ 

 — - — ( — r^=. -m, naree aue — -. 



DP ~~ VdÏOf) = 00 ' parCe qUG dx* renferme le terme 



MRT j .... , MjRT , Mi^î 7 

 •. Les produits(# 2 — — —— ou (.r 2 — 



ont donc une valeur indéterminée. Or, les courbes p — f x (x x ) 

 etp = f 2 (x 2 ) peuvent monter ou descendre continuellement ou 

 bien présenter des valeurs maximum ou minimum. Jamais, 

 cependant, la pression ne peut dépasser la somme des tensions 

 de la vapeur saturée des ' deux substances. Pour le montrer, con- 

 cevons un plan tangent à un point situé sur la ligne binodale 

 du premier pli, dans la branche qui se rapporte aux états 

 gazeux, et calculons la longueur des segments que ce plan 

 coupe de l'axe des y et d'une droite qui lui serait parallèle 

 au point x = 1 de Taxe des x ; en d'autres termes : les valeurs 

 de /ijM, et de {i 2 M 2 . On trouve: 



= — MRT logï^ + MRT, 

 j. — x 



p 2 M 2 = — MRT log ' + MRT . 



Soit p la pression. Les droites de la direction donnée par p 

 et tangentes à la courbe des ip pour les deux substances, 

 c'est-à-dire situées dans les plans x = 0 et x == 1, devront se 

 trouver entièrement au-dessus du plan tangent choisi et 

 devront par conséquent couper des deux axes des segments 

 plus grands que et t u 2 M 2 . Si dous désignons par p { 



et p 2 les tensions des vapeurs saturées, le segment de l'axe 

 des xp coupé par la droite bitangente de direction p x sera 



MRT log j^rp + MRT, le segment coupé de l'axe parallèle 



v 



(ena? = l) par la tangente à direction p 2 sera MR T log j^ji 

 + MRT. Les segments coupés de ces axes par des droites de di- 

 rection p s'obtiendront en considérant que pour une substance 

 isolée onaA/1,11, = Y x Ap, équation dans laquelle V x pourrait 

 représenter aussi bien le volume liquide que le volume gazeux. 



