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M. J. D. VAN DER WAALS. THEORIE 



que lorsque x 2 et x t sont égaux. La pression est alors soit 

 maximum, soit minimum. 



La première des équations A, tant que pour les faibles 

 volumes la surface reste convexe dans tous les sens, conduit 



à une même propriété de Il est vrai que ÇÇ— 1 ^ n'est 



pas nul, mais sa valeur est du même ordre que T 7 , et peut 

 donc être négligée par rapport à V 2 . Cependant on ne pourra 

 pas supposer que pour les points situés de ce côté du pre- 

 mier pli la surface sera partout convexe tout autour de ces 

 points. Deux cas peuvent se présenter, selon les valeurs des 



différentes constantes, spécialement de T et de - — - = 



ox 



2 (a, + a 2 — 2a l2 ). Ou bien, la surface n'offre plus d'autre 

 complication, ou bien il existe un second pli dont la direc- 

 tion générale est parallèle à l'axe des F, de sorte qu'une sec- 

 tion perpendiculaire à l'axe descend verticalement à son origine, 

 mais se courbe bientôt vers le haut, pour descendre de 

 nouveau, et, après une nouvelle courbure dont la convexité 

 est tournée en bas, remonte vers le point x = 1 , qu'elle at- 

 teint dans la direction verticale. 



Dans le premier de ces cas on peut réaliser les phases li- 

 quides pour toutes les valeurs de x i comprises entre 0 etl. 

 Les substances liquides se mélangent alors en toutes pro- 

 portions. La valeur de ^ ne peut être nulle que pour x 2 — 



x j . Mais dans le second cas, la ligne binodale du premier 

 pli, qui doit faire connaître les phases liquides coexistant avec 

 les phases gazeuses, passe par les deux branches de la ligne 

 spinodale 1 ) du second pli. Aux points d'intersection on a 



d 2 xp d 2 ip ' * 2 



dx, 2 dV 



\dx t dV t J 



2 



i) La ligne spinodale forme sur la surface la limite qui sépare les par- 

 ties concaves-convexes des parties qui sont convexes ou concaves dans toutes 

 les directions. 



