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M. J. D. VAN DER WAALS. THEORIE 



\dv) x - — (v—ô,.~~v^ 



les valeurs élévées de V pour lesquelles on peut négliger 

 b x et a. v , donneront, pour tous les points d'une même section 

 perpendiculaire à l'axe des F, des pressions égales. Dans 



ces sections la direction de la tangente est donnée par \^~\ ■ 



\vx ) v 



Comme on a 



MET— — 

 on pourra poser simplement 



Pour . = 0, on « (|î) r = - », ponr * =, 1, (g) ^ = + „. 



La courbe descend donc verticalement et se termine en mon- 

 tant verticalement, ce qui du reste arrive dans toutes les 

 sections perpendiculaires à l'axe des V. Comme pour les 

 volumes très grands on a 



d*ip _ MET 



dx 2 — x) ' 



la courbe se trouve située, dans tous ses points, au-dessus 

 de la tangente. La plus petite valeur de l'ordonnée corres- 

 pond à x = 4 et l'ordonnée finale a la même valeur que 



l'ordonnée initiale. La valeur de = — es ^ positive, 



u V \o V / x 



de même que celle de — ¥~ et, comme on a , J T _=0, la 



^ dx~ dxdv 



surface dans toute la région des volumes élevés se trouve 

 située au dessus du plan tangent et représente par conséquent 

 des phases stabiles. Lorsque la température est inférieure 

 aux températures critiques de chacune des deux substances 

 à l'état isolé, la courbe, dans le plan x = 0 et dans le plan 



