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en négligeant une erreur Z£ qui s'évanouit lorsque la densité 

 est infiniment petite. En égalant les deux valeurs de y on obtient 



- MET log 2=^ - a f- + cp (*)- 



C H- MET | a- log a; + (1— a) log (1— x) ] 4- MRT (1 — x) log M, 



-h MRTx\ogM 2 + 



Pour F = oo, on aura E =0, ou 



9 (a-) = jlfST | a log a; + (1— a;) log (1— a;) j 4- C 1 + C 2 x. 



Les conséquences que nous allons tirer de cette équation 

 resteront les mêmes si nous ajoutons à cp (x), et par suite 

 aussi à \pj une fonction linéaire de x. Comme xp représente 

 une énergie, la constante C x pourra rester indéterminée ; on 

 peut la poser égale à zéro, de même que C 2 , ce qui ne 



changera ni — ni - — Ce n'est que la valeur de 



uX OX 0 Y 



—i^o ^ 2 — °l u i pourrait en être diminuée ou 



augmentée d'une valeur constante. La valeur absolue de ce 

 dernier coefficient différentiel ne pourra donc pas nous servir 

 pour en tirer des conclusions. D'autre part, l'égalité de la 

 valeur que peut obtenir ce coefficient dans deux phases dif- 

 férentes, et les considérations qui s'en déduisent, ne seront 

 pas affectées par l'addition à cp (x) d'une fonction linéaire de 

 la même variable. 



Nous pouvons donc poser 



i//= — MRT\og( V—b.v) — y + MB T j x log x +(1— x) log (1—x) | 



§ 5. La forme de la surface, très différente selon les va- 

 leurs de a,, b lf a 2 , b 2 , a,. 2 , 6,. 2 et T, lorsque les substances 

 mélangées sont très denses, sera à peu près indépendante de 

 ces constantes pour les volumes très étendus. Comme on a 



