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D. J. KORTEWEG. 



l'autre quand la température continue à baisser: en même 

 temps, les courbes connodales, pour autant qu'elles sont 

 situées sur la partie réalisable de la surface, prennent l'allure 

 représentée par la fig. A 2 . Quant à la manière dont les con- 

 nodales devraient être prolongées sur la partie non réalisable, 

 la fig. 34 en donne une idée, si l'on suppose cette figure 

 symétrique. Par suite de la parfaite symétrie, la connexion 

 entre le pli principal et le pli accessoire, telle qu'elle existe 

 aux points p et i u" de la fig. 34, persiste toujours. Mais le 

 moindre dérangement de la symétrie fait apparaître les états 

 des fig. 33 ou 35, où alors soit (a) et (a,), soit (a) et (a 2 ), 

 doivent être considérés comme les points de plissement du pli 

 accessoire. 



En bornant notre attention à ce qui est physiquement 

 réalisable, nous avons affaire à un plan tritangent (a,) [a 2 ) (a 3 ), 

 dont la fig. A\ fait mieux comprendre la présence. Des deux 

 côtés de ce plan tritangent on trouve des branches de la 

 connodale, le long desquelles les connodes (a,) et (a 2 ), ou 

 (a,) et (a ?> ), peuvent être amenés à coïncider aux points 

 de plissement («,) ou (a 2 ). Au début 

 de sa formation, le triangle (a,) (a 2 ) (a 3 ) 

 est très obtusangle. En cas de symétrie 

 parfaite il est naturellement toujours 

 isocèle. Aussitôt, toutefois, qu'il manque 

 quelque chose à la symétrie, la première 

 apparition se fait de la manière indi- 

 quée dans la fig. 38, c'est-à-dire, qu'il 

 y a dès l'origine une différence finie 

 entre l'état (a 3 ) et les deux états (a,) 

 et (a 2 ). 



28. A la suite d'un nouvel abaisse- 

 ment de température, la courbe spino- 

 dale prend la forme indiquée dans la 

 fig. A 3 . tandis que les points de plis- 

 sement (a,) et (a 2 ) se rapprochent des parois latérales, qu'ils 



