LA THEORIE GÉNÉRALE DES PLIS, ETC. 



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atteignent à la température T x — A. . ^ ) en des points 



pour lesquels v — 3 b. Cette température n'est pas autre chose 

 que la température critique des deux substances non mélangées. 

 Au-dessous de cette température, les points de plissement 

 (a,) et (a 2 ) disparaissent de la partie réalisable de la surface. 

 La fig. A 4 représente l'état qui existe au moment où la 

 température a tout juste atteint la valeur T i = (1 — x) 



^1 — J/^^ ~~ A ^ Mb R s P mo ^ e (ordinairement du 

 quatrième degré) dégénère alors en une ligne droite (a) 

 et en une courbe du troisième degré. 



29. Dans l'allure des courbes connodales sur la partie 

 réalisable de la surface il ne survient plus, si la température 

 continue à s'abaisser, de notables changements de nature 

 qualitative; mais le cours de la spinodale subit encore des 

 modifications très remarquables. 



4 a 



A la température T 2 z= (1 + %) 1 , en effet, il se 



27 -M b Jti 



produit un point de plissement double homogène, à l'endroit 



où x == J-, v = 3 5, et de ce point de plissement double se 



développe, de la manière décrite au § 9, un nouveau pli, à 



points de plissement de la seconde espèce, (« 3 ) et (a 4 ). La 



partie à courbure positive de la surface, en dedans de la 



nouvelle branche de la spinodale, tourne sa concavité vers le 



bas. Dans la fig A 5 cette nouvelle branche est représentée. 



A la température plus basse T" 2 =r(l — x) ^1 — j^/" j jg^g' 



la spinodale possède un point double (voir fig. ^. 6 ), résultant 

 de ce que le point (d) de la fig. A 5 rejoint le point (a). Ce point 

 double ( t u) constitue sur la surface un point d'osculation de 

 l'espèce décrite au § 13. Le point de plissement (a) y est 

 venu en coïncidence avec deux points de plissement qui sont 

 imaginaires à une température plus haute ou plus basse. 

 Aussi la suite des modifications, indiquée par la fig. A 7 , 



