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D. J. KORTEWEG, 



Cette température T x " a pour valeur : (l— \/ i (1 — *)) . 



Elle est toujours inférieure à la température T 2 ', c'est-à-dire, 

 la confluence des courbes spinodales des deux systèmes de 

 plis n'a jamais lieu avant que le pli longitudinal n'ait déve- 

 loppé son pli accessoire. En la comparant avec la température 

 T, , à laquelle le pli transversal se montre sur la surface, on 

 reconnaît que pour x =z -J ces deux températures deviennent 

 égales l'une à l'autre. Le pli transversal se confond alors avec 

 le pli longitudinal au moment même où il apparaît sur la 

 surface. Mais, pour des valeurs plus grandes ou plus petites 

 que x = -J-, on a T, > T \" '. En effet, pour x = l, on a non 



seulement 2\ =2\ mais encore - ¥ — L = ^ , tandis que v 0 1 



1 1 0 X O X ' à x 



8* T " 



et —^—{~ diffèrent l'un de l'autre. 



0 X L 



La température T 2 ", enfin, est celle où la surface présente 

 un point d'osculation. Pour x > y T , elle marque le moment 

 où une partie isolée à courbure positive se contracte en 

 un seul point pour reparaître ensuite avec la concavité 

 tournée de l'autre côté, c'est à dire vers le bas. A eette tem- 

 pérature les trois points de plissement (a), (a 7 ) et (a 8 ) (voir 

 fig. C 7 ) coïncident. Pour x < T \, au contraire, on a, à cette 

 température, l'état de la fig. A 6 , où le point de plissement 

 («), qui à une température plus élevée (voir la fig. A r> ) est 

 uni à la branche de la spinodale placée le plus à gauche, 

 passe sur l'autre branche (voir la figure A 7 ). Pour x~ T 5 3 , 

 on obtient, à cette température, l'état de la fig. O l , où cinq 

 points de plissement coïncident en («). On a T.," ■= 



— ' — Mb R \ — V 1 -h x )' ^ ar consec l uen * P our A 

 toujours T 2 " < T x ". Au reste, la température en question 

 offre moins d'intérêt que les autres, en tant qu'elle se rap- 

 porte à un phénomène qui s'accomplit tout entier sur la partie 

 non réalisable de la surface. 



