LA THÉORIE GENERALE DES PLIS, ETC. 



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Les cas i b 2 — 



b x =FA 



42. Toutes les figures A — E sont relatives au cas de 

 b\ ±zb 2 i=z t b 2 (comparez le §2); mais il est facile d'in- 

 diquer quelles modifications elles devront subir dans les cas 

 b\ =r& 2 > , et b l z=z b 2 < 1 6 2 , autant, du moins, que la diffé- 

 rence entre 6, et ,6 2 n'atteint qu'une faible valeur. Alors, en 

 effet, les figures n'éprouveront de changements appréciables 

 qu'au voisinage de la paroi postérieure où les volumes ne sur- 

 passent b i que de peu. Là, toutefois, le changement sera très 

 important. Pour x b t < b x , en effet, la courbe spinodale n'attein- 

 dra jamais la ligne v— b } qui maintenant est légèrement courbée. 



Le pli longitudinal trouvera alors son origine en un point de 

 plissement double, pour lequel on a x~ \ et v un peu plus grand 

 que 6, et qui se scinde en deux points de plissement, dont l'un 

 correspond à («) des figures A — E, tandis que l'autre se 

 rapproche de plus en plus de la ligne v =z b, sans toutefois 

 l'atteindre, sauf au zéro absolu. Dans toutes nos figures nous 

 devons donc, lorsque x b 2 <b jy laisser se terminer le pli longi- 



Fig. 39. 



Fig. 40. 



