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D. J. KORTEWEG. 



tudinal, du côté des petits volumes, de la manière indiquée 

 dans la fig. 39 ci-dessous. 



Quand, au contraire, ,6 2 > b l} il existe toujours, même à la 

 température la plus élevée, un pli longitudinal. La courbe 

 spinodale passe par les points -y =. 6, a — 0 et v=b, x — 1, 

 mais ne s'éloigne, aux températures élevées, qu'extrêmement 

 peu de la ligne v — b ; il en est de même de la courbe con- 

 nodale à connodes symétriques. Ainsi donc, pour ,b< 1 >b l , la 

 connodale et la spinodale doivent être terminées, du côté 

 des petits volumes, comme l'indique la fig. 40. 



Apppendice. La surface ip pour le 

 mélange éther-eau. 



43. Parmi les liquides non miscibles en toutes proportions, 

 il n'y en a que très peu pour lequels on possède des données 

 concernant la manière dont ils se comportent quand on les 

 mêle à différentes témpératures et sous différentes pressions. 

 Le mélange éther-eau est le seul pour lequel il m'ait paru 

 possible, en m' appuyant . sur quelques communications ver- 

 bales de M. van der Waals et en tenant compte des résultats 

 de la théorie générale des plis, d'établir la marche probable 

 des choses, c'est-à-dire, d'indiquer les transformations que 

 la surface ip éprouve successivement lorsque la température 

 varie. 



Partons d'une température élevée et marchons vers des tem- 

 pératures plus basses. La fig. F t représente alors la première 

 formation d'un pli. Ce pli apparaît à 'la température critique 

 de la vapeur d'eau, 



La température continuant à baisser, le point de plissement 

 (a) s'avance vers le côté des petits volumes, tout en s'éloignant 

 du bord. En même temps il se forme, quelque part sur la 

 courbe spinodale, un point de plissement double hétérogène, 

 dont le dédoublement donne lieu à la production d'un nou- 

 veau pli (voir la fig. F 2 ( 1 ), à comparer avec la fig. 5 du 



