LA THEORIE GÉNÉRALE DES PLIS, ETC. 



343 



où le numérateur de la fraction est petit, tandis que le dé- 

 nominateur ne peut jamais prendre de petites valeurs. La 



valeur mini ma de A- 1 1 + ^ , s'obtient, en effet, pour x r= 0 



X _L — ZiX 



et est égale à 4; on a donc toujours v <: b , + b 1 (/ — 1) = 

 -h (,6 2 — 6,), de sorte que la courbe connodale ne s'étend 

 que sur une très minime partie de la surface réalisable. La 

 manière dont elle s'y comporte est facile à déduire de l'équa- 

 tion (10). Pour x' = ± f , on a v = by, pour x z=r 0, v — b x , 

 est maximum. 



Quand on a x < 1 et / un peu plus petit que l'unité, il 

 n'existe pas de pli longitudinal aux hautes température, parce 

 que dans l'éq. (9) le troisième terme surpasse alors le second 

 pour toutes les valeurs v > b r , , tandis que le premier terme 



s'accorde en signe avec le troisième. Aux basses températures, 

 par contre, il y a un pareil pli, qui toutefois, comme dans la 

 fig. 39, s'arrête toujours à quelque distance de la paroi pos- 

 térieure v = b r , ; en effet, pour v presque égal à b x , , le premier 



terme surpasse le second. 



A-t-on % <. 1, mais / un peu plus grand que l'unité, alors il 

 existe constamment un pli longitudinal, qui toutefois ne 

 peut acquérir aux hautes températures qu'une faible exten- 

 sion, comme on le déduit encore facilement de l'équation (10). 

 Aux basses températures, le dénominateur de la fraction de 

 l'éq. (10) devient petit, lors qu'une certaine relation est 

 réalisée entre x et v. Le pli longitudinal peut alors prendre 

 un grand développement. Il doit toutefois, du côté des 

 petits volumes, se terminer de la manière indiquée dans la 

 fig. 40, car pour x' = ± \ il suit de l'éq. (10), à toute tempé- 

 rature, v = b , . Que la courbe spinodale passe, elle aussi, par 



le point x' = db y, v =. b . lt c'est ce qui ressort facilement 



du § 10 du Mémoire de M. van (1er Waals. Pour x — 1 et 

 v un peu plus grand que b x> l'expression donnée dans le 



