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D. .T. KORTEWEG. 



paragraphe cité, devient -hoo , pour vz=b r , au contraire. 



— oo , à cause de -4— - =4 6, (1 — /). 



dx 2 1 v n 



L'hypothèse y — 1 introduite pour les 

 recherches ultérieures. 



46. De l'équation (8) il résulte immédiatement que, lorsque 

 y est égal à l'unité, b % , devient une constante. Si y n'est pas 

 tout juste mais à peu près égal à l'unité, l'hypothèse de b , égal 

 à une constante rendra encore avec une exactitude suffisante 

 la forme de la surface xp, sauf dans la partie où v est à peu 

 près égal à b y et où, par conséquent, le terme — M R T 

 log(v — b r ,) de l'équation (6) est très sensible à de petits chan- 

 gements dans la valeur de b , . Dans la suite de notre étude, 

 nous traiterons donc b , comme une constante. Au paragraphe 

 précédent on a déjà vu quelle modification les courbes con- 

 nodale et spinodale doivent subir au voisinage de v = b , quand 

 l'hypothèse en question n'est pas entièrement exacte. 



Les équations (6), (7), (8) prennent, pour b x . = b = cons- 

 tante, la forme suivante: 



(H) y^z—MRTlogiv—b)- H +MRTlog(\+zy + - T \l—x') l ~ r ' 

 (12) «v S H 1 H" *) H- 2 (1 - *K 2 j 



(13) 



a 



Etude ultérieure de la courbe connodale 

 à c o n n o d e s symétriques. 



47. Pour y — 1, l'équation (9) de la connodale à connodes 

 symétriques devient : 



4 a (1 — je) a?' 



(14) 



MRTlog l + 



J l — 2x 



