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D. J. KORTKWEG. 



persister lors d'un abaissement ultérieur de la température. 

 On a en effet (voir les équations (37) et (50)): 



(54) qpftg - MM T r — (1 + *) a^v-b)* = (1-*K vf- 

 - (H-x>, (r f — 6) 



de sorte que cette fonction devient négative pour de basses 

 températures et, c'est à dire, pour de grandes valeurs de 

 c (( . Or, à toute température, q>(co ) est positif, d'où il suit 



qu'à de basses températures la quantité p., c'est-à-dire la plus 



grande racine de q. (v)=:0, doit tomber entre n tt et oq . 



Le passage = v a a lieu quand on a qp(# a ) =0, c'est à dire 



quand v a — J^ ^~~===~ , par conséquent à la température : 



(55) 



MbR V 17 



Ce qui arrive alors à la courbe spinodale on s'en rend 

 aisément compte par l'inspection des fig. A-, A % et A 7 . A la 

 température F,", les deux facteurs de (48) deviennent, au 

 point (ii). simultanément nuls, de sorte que H possède des 

 deux côtés le même signe positif. Il y a là un point d'oscu- 

 lation, de l'espèce décrite au § 13. 



Une fois établi, l'état représenté par la fig. A 7 , persiste 

 jusqu'aux températures les plus basses sans changements 

 importants dans l'allure de la courbe spinodale. 



56. En second lieu, nous examinerons le cas de se > j- mais 

 < T 5 3. Pour les valeurs de /. plus grandes que J-, la tempé- 

 rature T ] 'voir (46)), à laquelle apparaissent les points (0) et 



(/), est plus élevée que la température —~ ^ , où, en vertu 



ô Irl 0 JX 



de (50), on a c zzzoh. A des températures un peu plus basses 



que T l} H est donc négatif sur les marginales entre (/i) et (/), 

 mais positif sur la ligne médiane, pour des volumes égaux. 



