118 V. S. M. VAN DER WILLIGEN. DETERMINATION DES 



rayon avec la normale au réseau. La différence de chemin des 

 rayons extrêmes , qui partent de k et de / , est , pour fig. 2 « , 



par ex. , 6/+ lez=. ^ -f- sin U, en nommant q> l'angle de 



déviation enregistré, a y, ou l'erreur commise , est donc — — . 



Mais, — continuons à considérer la fig. 2. u, — la fente tout 

 entière se meut dans la direction kl avec la vitesse a. Ainsi le 

 point k s'avance vers / pendant que l'autre rayon extrême fait 

 le chemin bl H- el; et si ce chemin est précisément 1, le point 

 k de la fente se sera déplacé, vers le point fixe de l'espace l, 

 de la quantité a, et sera venu, par ex., en A'. A la vraie lar- 

 geur U de la fente il faudra donc, pour calculer q , substituer 



U — a , ce qui donne : sin <p' = — i — = A _i_ 10l Mais sin y = — : 

 ' 4 9 U — a U U 2 ' U' 



donc a sin œ == — = — sin 2 œ. Ce résultat est affecté, il est 

 U 2 A 



vrai, d'une petite erreur de second ordre, la surface d'onde 

 n'arrivant en k' qu'un peu après le point k; mais ce retard n'est 

 d'aucune importance. On trouvera, d'ailleurs, toujours la même 



valeur sin 2 ^ pour la correction, soit que <p corresponde 



précisément à une différence de chemin l ou à toute autre valeur 

 quelconque, puisque kk' croîtra dans la même proportion que el -h bl. 



Soit enfin CD' (fig. 1) la lunette dans sa position déviée durant 

 les observations ; la composante a cos cp de son mouvement donnera 



une vraie aberration — cos <p : donc a <p = — cos cr. 



X X 



■ Ainsi, la discussion donne pour résultat du mouvement du 



collimateur et du réseau: 



a a . , /i . 0 v a a , 



a sin ( f — — — | — sm 2 <f = — (1 — sm 2 (r ) ~ — — — cos 2 q. 

 XX XX 



Le mouvement de la lunette même donne, par suite de l'aberration: 



a a * 



A <P — _ COS cf ou a sin y = — COS 2 q>. 

 X X 



