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V. S. M. VAN DER WILLIGEN. DET ERMINÀTION DES 



source lumineuse et du réseau, considérons la fig. 5, où hl est 

 de nouveau la largeur totale, U, d'une fente avec sa raie opaque. 

 Nous supposons la lunette mise dans la position du premier 

 maximum , pour lequel les rayons extrêmes ont une différence de 

 phase égale à i. Pendant que l'ondulation secondaire se propage 

 sur une sphère de rayon Ib == x, la fente illuminée et le réseau 

 se déplacent en arrière d'une quantité hh' = a. En vertu du 

 déplacement de la source lumineuse, la seconde ondulation pri- 

 maire envoyée par cette source, qui aurait dû aboutir en h pour 

 se réunir à la première, partie de /, ne sera parvenue qu'en h'I' ; 

 mais, en même temps, la fente du réseau aura rétrogradé préci- 

 sément jusqu'à cette même position h'V. Donc, au lieu de h, 

 c'est h! , à la distance a en arrière, qui maintenant devient centre 

 d'ébranlement secondaire. A ce point de vue, il faut prendre h'I 

 comme fente du réseau, au lieu de hl, dont elle ne diffère en 

 grandeur que d'une quantité du second ordre; h'b est la surface 

 de l'onde diffractée, et c'est l'angle Ih'b dont le sinus, sin y, 



est égal à ^. Mais en réalité nous mesurons , sur le cercle divisé 



de l'instrument, les déviations à partir de la normale à hl. Ainsi 



nous prenons l'angle trop grand et nous commettons, dans la 



lecture de y, une erreur égale à l'angle h'ih, c'est-à-dire égale 



a a . 

 à fj = - su, q . 



Nous voyons donc que si d'un côté l'aberration, due au mou- 

 vement de la lunette, rend la déviation trop petite deisin^, 

 d'un autre côté le déplacement du réseau et de la fente illuminée 

 accroît cette déviation de la même quantité — sin y. L'effet total 



est, par conséquent, égal à zéro; en d'autres termes, le mouve- 

 ment de l'appareil n'a aucune influence sur la valeur de la déviation 

 quand la source de lumière, demeurant terrestre, participe au 

 mouvement. 



2. — Si c'est une étoile dont la lumière vient se diffracter, 



